La puissance réfléchie ou rétrodiffusée par une cible atmosphérique est proportionnelle à la puissance crête émise pour chaque impulsion et au rapport cyclique t/To. En conséquence, plus la puissance émise est importante, plus la distance à laquelle cette cible pourra être détectée sera grande. D'autre part, si le rapport cyclique diminue, la portée radar s'en trouve affectée.

Pour obtenir une portée radar importante, il est nécessaire d'envoyer des impulsions longues (mais dans ce cas, la résolution radiale et la zone aveugle du radar augmentent), ou de diminuer la période de répétition des impulsions To (mais dans ce cas la distance maximale ambiguë diminue).

La résolution radiale s'exprime par: Dd = c.t/2

Supposons un signal de fréquence F = 1GHz (l = 0,3m)

pulsé avec une PRF Fo = 1/To = 5kHz

Fig. I.23

La vitesse de Nyquist est, comme nous l'avons vu: 

½Vr_maxi½ £  (l/4). Fo = 375m/s

Ce qui se traduit donc par une fréquence Doppler

DF = 2.v.F/c = Fo/2 = 2500Hz   

Si l'on souhaite avoir une précision sur la mesure de la vitesse  dv = 0.1m/s,

cela induit une variation Doppler d(DF) = dF = 2.dv.F/c = 2/3 Hz (1)

Si l'on utilise un échantillonnage suivi d'une FFT pour connaître le spectre du signal démodulé en réception, la résolution fréquentielle dF = 1/DT avec DT la durée de la mesure.

dF = 1/DT = 1/(N.To) = Fo/N    (2)

avec N  le nombre d'échantillons de la FFT

(1)   et (2) Þ N = 7500! et la résolution en vitesse s'exprime par:

dv = 2.½Vr_maxi ½/N = (l.Fo) / 2.N = (l/2).dF