Elles sont produites par une lame mince, non traitée, d'épaisseur constante et éclairée en incidence presque normale par une lumière monochromatique.

Pour illustrer, voici une animation (téléchargement ici) :

La lame fournit d'un rayon incident R0 :

• une série de rayons réfléchis R1, R2, R3, R4, ... parallèles entre eux.
• une série de rayons transmis T1, T2, T3, T4, ... parallèles entre eux.

Au vue des faibles pouvoirs réflecteurs des lames, on pourra souvent négliger tous les rayons d'indice supérieur à 3, ce qui nous ramène donc à un phénomène d'interférence à 2 ondes dont l'intensité résultante a déjà été vue :

On pourra considérer que les rayons 1 et 2 ont la même intensité.

On peut calculer la différence de marche très simplement ainsi que le déphasage. Mais il faut savoir que lorsqu'une onde se réfléchit à la surface d'un dioptre et que n1<n2, alors sur l'onde réfléchie, il faut introduire un déphasage de π.
Ce qui nous donne les relations suivantes en réfléxion :

Ce qui nous donne en transmission :

Dans la mesure où nous travaillons avec des angles faibles, nous ferons un développement de Taylor à l'ordre 2 pour le sinus et le cosinus. Cela nous permet de simplifier les expressions. Le résultat pour l'ordre d'interférence est :

A partir de ces hypothèses, on peut dire que :

Rappelons que les franges brillantes sont dans des directions de i donnant un nombre entier pour p et que les franges sombres sont dans des directions de i donnant des valeurs demi entières de p.

A partir des relations que l'on vient de donner, nous allons pouvoir déterminer la forme des franges. Les franges seront telles que φ= constante ou π=constante ou i=constante.
On montre, dans ce cas, que les franges sont des anneaux localisés à l'infini. Les anneaux sont concentriques et vont se resserrer ou s'écarter du centre vers l'extérieur. On montre aussi que le carré des rayons de ces anneaux est inversement proportionnel à l'épaisseur de la lame.