Lorsque la charge est une grandeur
complexe, l'opérateur de Laplace facilite les calculs, à condition de limiter les
réflexions. (Fig. IX.16)
![c32.gif (2260 octets)](c32.gif)
Fig. IX.16 Propagation d'un échelon de tension avec
charge capacitive
a) Le temps de
propagation sur la ligne est égal à td.
b) Calcul
de VE(t=0) et V(t ®µ)
![c33.gif (1291 octets)](c33.gif)
Au temps t
®µ
les phénomènes de propagation créés par le front 0V ®
9V, se sont atténués et le condensateur est chargé:
![c34.gif (1147 octets)](c34.gif)
c) Détermination des
coefficients de réflexion
![c35.gif (1589 octets)](c35.gif)
avec t = RC
d) Diagramme des
réflexions
![c36.gif (1985 octets)](c36.gif)
Fig. IX.17 Diagramme des réflexions
V1(s) = TL[VE(t = 0)] =
1/(2s)
![c37.gif (1990 octets)](c37.gif)
V2(t)
= TL-1[V2(s)] =
½ - e-t/t
e) Représentation de VE(t)
et VR(t)
![c38.gif (2621 octets)](c38.gif)
Fig. IX.18
Représentations des tensions à l'entrée VE(t)et la la sortie VR(t)
de la ligne